拉伸曲线分析
a 从宏观看，力与伸长成直线关系，弹性伸长与力的大小和试样标距长短成 正比，与材料弹性模量及试样横截面积成反比。
b 变形是完全可逆的。
加力时产生变形，卸力后变形完全恢复。从微观上看，变形的可逆性与材料 原子间作用力有直接关系，施加拉力时，在力的作用下，原子间的平衡力受到破 坏，为达到新的平衡，原子的位置必须作新的调整即产生位移，使外力、斥力和 引力三者平衡，外力去除后，原子依靠彼此间的作用力又回到平衡位置，使变形 恢复，表现出弹性变形的可逆性，即在弹性范围保持力一段时间，卸力后仍沿原 轨迹回复。Oa 段变形机理与高温条件下变形机理不同，在高温保持力后会产生 蠕变，卸力后表现出不可逆性。
由于在拉伸试验中无论在加力或卸力期间应力和应变都保持单值线性关系， 因此试验材料的弹性模量是 oa 段的斜率，用公式求得：
E＝σ/ε
oa 线段的 a 点是应力－应变呈直线关系的zui高点，这点的应力叫理论比例极 限，超过 a 点，应力－应变则不再呈直线关系，即不再符合虎克定律。比例极限 的定义在理论上很有意义，它是材料从弹性变形向塑性变形转变的，但很难准确 地测定出来，因为从直线向曲线转变的分界点与变形测量仪器的分辨力直接相 关，仪器的分辨力越高，对微小变形显示的能力越强，测出的分界点越低，这也 是为什麽在zui近两版国家标准中取消了这项性能的测定， 而用规定塑性 （非比例） 延伸性能代替的原因。
第 2 阶段：滞弹性阶段 （ab）
在此阶段，应力－应变出现了非直线关系，其特点是：当力加到 b 点时然后 卸除力，应变仍可回到原点，但不是沿原曲线轨迹回到原点，在不同程度上滞后 于应力回到原点，形成一个闭合环，加力和卸力所表现的特性仍为弹性行为，只 不过有不同程度的滞后，因此称为滞弹性阶段，这个阶段的过程很短。这个阶段 也称理论弹性阶段，当超过 b 点时，就会产生微塑性应变，可以用加力和卸力形 成的闭合环确定此点，当加卸力环第 1 此形成开环时所对应的点为 b 点。
第 3 阶段：微塑性应变阶段 （bc）
是材料在加力过程中屈服前的微塑性变形部分，从微观结构角度讲，就是多 晶体材料中处于应力集中的晶粒内部， 低能量易动位错的运动。 塑性变形量很小， 是不可回复的。大小仍与仪器分辨力有关。
第 4 阶段：屈服阶段 （cde）
这个阶段是金属材料的不连续屈服的阶段，也称间断屈服阶段，其现象是当 力加至 c 点时，突然产生塑性变形，由于试样变形速度非常快，以致试验机夹头 的拉伸速度跟不上试样的变形速度，试验力不能完全有效的施加于试样上，在曲 线这个阶段上表现出力不同程度的下降，而试样塑性变形急剧增加，直至达到 e 点结束，当达到 c 点，在试样的外表面能观察到与试样轴线呈 45 度的明显的滑 移带，这些带称为吕德斯带，开始是在局部位置产生，逐渐扩展至试样整个标距 内，宏观上，一条吕德斯带包含大量滑移面，当作用在滑移面上的切应力达到临 界值时， 位错沿滑移方向运动。 在此期间， 应力相对稳定， 试样不产生应变硬化。 C 点是拉伸试验的一个重要的性能判据点， 范围内的zui低点也是重要的性能判 de 据点，分别称上屈服点和下屈服点。e 点是屈服的结束点，所对应的应变是判定 板材成型性能的重要指标。
第 5 阶段： 塑性应变硬化阶段 （ef）
屈服阶段结束后，试样在塑性变形下产生应变硬化，在 e 点应力不断上升， 在这个阶段内试样的变形是均匀和连续的， 应变硬化效应是由于位错密度增加而 引起的，在此过程中，不同方向的滑移系产生交叉滑移，位错大量增殖，位错密 度迅速增加，此时必须不断继续施加力，才能使位错继续滑移运动，直至 f 点。 f 点通常是应力－应变曲线的zui高点（特殊材料除外） ，此点所对应的应力是重 要的性能判据。
第 6 阶段：缩颈变形阶段（fg）
力施加至 f 点时，试验材材料的应变硬化与几何形状导致的软化达到平衡， 此时力不再增加，试样zui薄弱的截面中心部分开始出现微小空洞，然后扩展连接 成小裂纹，试样的受力状态由两向变为三向受力状态。裂纹扩展的同时，在试样 表面可看到产生缩颈变形，在拉伸曲线上，从 f 点到 g 点力是下降的，但是在试 样缩颈处，由于截面积已变小，其真应力要大大高于工程应力。试验达到 g 点试 样完全断裂。
