SPL-HN 内腔激光器系列
此系列激光器采用zl技术的封装技术,寿命长;TEM00模输出,功率稳定性高。此系列激光器广泛用于指示激光、全息、激光测量、教学、医疗等领域。
·波长:632.8nm
·模式:TEM00
型号 | 输出功率 | 光束直径 | 光束发散角 | 偏振 | 功率稳定性 | 外形尺寸 | 电源尺寸 |
SPL-HN150P | >1.5mW | 0.6mm | 1.5mrad | 1000:1 | <5% | ?44×290 | 220×85×200 |
SPL-HN150R | >1.5mW | 0.7mm | 1.4mrad | - | <5% | ?44×290 | 220×85×200 |
SPL-HN250P | >2mW | 0.7mm | 1.4mrad | 1000:1 | <5% | ?44×290 | 220×85×200 |
SPL-HN250R | >2mW | 0.7mm | 1.4mrad | - | <5% | ?44×290 | 220×85×200 |
SPL-HN 其他氦氖激光器
我们提供国内性能zei可靠的氦氖激光器产品。激光输出功率从1.0mw~8mW,功率稳定性在1.5~5%之间,采用随机偏振和线偏振两种工作方式。这些激光器采用硬封装技术,保证稳定可靠的工作达10000小时。
·波长:632.8nm
·模式:TEM00
型号 | 输出功率 | 光束直径 | 光束发散角 | 偏振 | 功率稳定性 | 外形尺寸 | 电源尺寸 |
SPL-HN0.8R | ≥0.8mW | 0.59mm | ≤1.4mrad | - | <5% | ?32×170 | 120×80×40 |
≥1.5mW | 0.59mm | ≤1.4mrad | - | <5% | ?32×170 | 120×80×40 | |
SPL-HN2.0R | ≥2mW | 0.6mm | ≤1.3mrad | - | <3% | ?42×270 | 120×80×40 |
SPL-HN4.0R | ≥4mW | 0.6mm | ≤1.3mrad | <3% | ?42×270 | 120×80×40 | |
SPL-HN7.0R | ≥7mW | 0.7mm | ≤1.3mrad | - | <3% | ?42×350 | 165×130×70 |
SPL-HN10.0R | ≥10mW | 0.7mm | ≤1.3mrad | - | <3% | ?42×480 | 165×130×70 |
SPL-HN3.0P | ≥3.5mW | 0.6mm | ≤1.3mrad | 500:1 | <3% | ?41×300 | 120×80×40 |
SPL-HN4.0P | ≥4mW | 0.7mm | ≤1.3mrad | 500:1 | <3% | ?42×350 | 120×80×40 |
SPL-HN7.0P | ≥7.0mW | 0.7mm | ≤1.3mrad | 500:1 | <3% | ?42×350 | 165×130×70 |
进 口
红色激光器 稳定型红光氦氖激光器 绿色,黄色,或者红外激光器 |
从0.5毫瓦到35毫瓦的一系列氦氖激光器。除了zei常用的633纳米激光器外,还提供其他3种输出波长(543纳米、594纳米、1523纳米)。
概述
氦氖激光器是一种具有许多工业和科学用途的小型气体激光器。这些激光器主要用在可见光谱中的红光区的632.8纳米。Thorlabs的红光氦氖气体激光器具有从0.5到35毫瓦的稳定输出功率,以及高斯光束基模输出。根据所选取的型号,输出将是线偏振或者随机偏振的(非偏振的)。
氦氖激光的增益介质是低压密封在玻璃管中的比例在5:1到20:1之间的氦和氖的混合气体。这些激光器的激发源是通过玻璃管两端的阳极和阴极放电的高压。该激光谐振腔由一个高反镜和一个输出耦合镜组成,其中在激光管一端的高反镜是一片高反射率的平面镜,激光管另一端的输出耦合平面镜的透过率约为1%(见下图)。氦氖激光器往往比较小,腔体长度从约15厘米到0.5米,光输出功率从1毫瓦到100毫瓦。Thorlabs提供高达50毫瓦的输出功率。
氦氖偏振
非偏振(随机偏振)光束
非偏振氦氖激光器的输出是一个快速波动的线偏振光,偏振光的偏振方向在纳秒时间尺度上改变。非偏振激光器是光路中没有偏振元件时的理想选择。根据应用的时间长短,可能会有大的功率波动。
偏振光束
偏振氦氖激光束的偏振态是线偏振的,使这些激光器成为偏振敏感应用的理想选择。
光学谐振腔
(1) 激光孔,(2) 腔内光束,(3) 准直透镜,(4) 输出光束
Typical HeNe Parameters | |
---|---|
Beam Diameter | 1 mm |
Full Angle Beam Divergence (α) | 1.5 mrad |
Cavity Length (L) | 0.15 m (0.5 mW) to 1 m (50 mW) |
Reflectivity at High Reflector (HR) | >99.99% |
Transmission at Output Coupler (OC) | ~1% |
氦氖增益曲线
氦氖能级
氦氖激光器中的激光过程开始于气体中氦原子电子放电的电子碰撞。放电把氦原子从基态激发到一个长寿命的亚稳态。激发态氦原子和基态氖原子碰撞产生激发态氖电子。
进入激发态的氖原子数累积直到实现粒子数反转。在能态之间的受激辐射和自发辐射实现了632.82 纳米的发射,以及其他发射波长(见右图)。电子从这些激发态迅速衰减到基态。氦氖激光器的功率输出是有限的,因为氖的上能级在更高电流时饱和,而较低的能级随电流线性变化。
可以用合适的反射镜和长度来设计激光器,从而得到其他波长的激光发射。如3.39微米和1.15微米波长的红外跃迁,和多种可见跃迁,包括绿光(543.365纳米),黄光(593.932 纳米),黄橙光(604.613 纳米)和橙光(611.802 纳米)跃迁(见下图)。与氦氖激光器的其他波长如1.15微米和3.39微米相比,红光632.8纳米波长输出具有低得多的增益。
氦氖能级
应用
计量学
洁净室监控设备
食品分类
流式细胞仪
共聚焦显微镜
成像和医疗设备
不透明度监测
校准
海事视觉引导系统
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