ASTM E2387-05由美国材料与试验协会 US-ASTM 发布于 2005。
ASTM E2387-05 在中国标准分类中归属于: A60 光学计量。
散射的角度分布是表面的一种属性,可能对该表面的中间或最终应用产生直接影响。散射定义了材料的许多视觉外观属性,分布和波长依赖性的规范对于汽车、化妆品和电子产品等消费品的适销性至关重要。光学漫射材料在信息显示应用中用于将光从显示元件传播到观看者,并且此类显示器的性能依赖于散射分布的规范。杂散光减少元件(例如挡板和墙壁)依赖于具有低漫反射率的吸收涂层。镜子、透镜、滤光片、窗口和其他组件的散射会限制光学系统(例如望远镜、环形激光陀螺仪和显微镜)的分辨率和对比度。与材料相关的微观结构会影响散射的角度分布,并且通常可以从散射的测量中推断出特定的属性。例如,粗糙度、材料不均匀性和光滑表面上的颗粒都会导致光学散射,并且光学散射可用于检测此类缺陷的存在。散射光的角度分布可用于模拟或渲染材料的外观。渲染质量在很大程度上依赖于对所渲染材料的光散射特性的精确测量。p>1.1 本实践描述了用于确定表面光散射的数量和角度分布的程序。它特别关注双向散射分布函数(BSDF)的测量。 BSDF 是一种方便且被广泛接受的表达光学散射水平的方法,可用于多种用途。当考虑反射散射时,它通常被称为双向反射分布函数 (BRDF);当考虑透射散射时,它通常被称为双向透射分布函数 (BTDF)。
1.2 BSDF 是对样品外观以及许多其他外观的基本描述属性(例如光泽度、雾度和颜色)可以用 BSDF 在特定几何和光谱条件下的积分来表示。
1.3 该实践还提出了呈现角度分辨光学散射结果的替代方法,包括定向反射系数、定向透射率因子和微分散射函数。
1.4 本实践适用于不透明、半透明或透明样品的 BSDF 测量。
1.5 本实践适用的波长包括紫外线、可见光和红外线区域。获得适当的光源、探测器和低散射光学器件的困难使其在波长小于约 0.2 m (200 nm) 的实际应用变得复杂。对于大于 15 m (15 000 nm) 的波长,衍射效应开始变得重要,这使其在较长波长下的实际应用变得复杂。与视觉外观相关的测量仅限于可见波长区域。
1.6 本做法不适用于表现出明显荧光的材料。
1.7 本做法适用于任意形状的平面或弯曲样品。然而,讨论和示例中仅讨论了平面样本。用户有责任定义适当的样品坐标系,以指定样品表面上的测量位置以及不平坦样品的适当光束属性。
1.8 这种做法不提供将测量的 BSDF 归因于任何散射机制或来源。
1.9 这种做法不提供将数据从一个波长、散射几何结构、样本位置或偏振推断到任何其他波长、散射几何结构、样本位置或……的方法。
图5 逆傅里叶变换系统示意图 图5是当前较流行的一种光学系统,称为“逆傅里叶变换系统”。它用会聚光照明被测颗粒。通过数学推导可以知道,在小散射角上,它与经典傅里叶变换系统一样,也能实现同方向散射光的理想聚焦。但在大角度上聚焦不良,不过可通过光学计算,在散射光能矩阵上对聚焦不良带来的不利影响加以弥补。它的好处是突破了傅里叶透镜孔径对系统接收角的制约,扩展了激光粒度仪的测量角。 ...
激光粒度仪测不到测量区内最大粒的原因激光粒度仪基本原理:利用颗粒对光的散射效应,粒径越大散射角较小,粒径越小散射角较大激光粒度仪经典光学(正傅里叶变换)系统上图分别显示了2μm、4μm和8μm光能各个角度的能量趋势。单个探测单元的面积从里到外呈指数式增加,那么探测器各单元接收到的光能就组成散射光的能量分布,每个能量分布都有一个峰,峰值的位置随着粒径的增大向小角度方向移动。...
突出特点 DEV HISTORY●采用光阻法与角散射相结合的测量原理,两种方法相互结合,相互印证,拓展了仪器测量范围的同时也确保了测量的准确性。●一步操作,快速检测(集自动取样、自动检测、数据处理以及自动清洗等自动化功能于一身)。●既能测粒度分布,又能测量颗粒数量,一机多用。...
由于激光具有很好的单色性和极强的方向性,所以一束平行的激光在没有阻碍的无限空间中将会照射到无限远的地方,并且在传播过程中很少有发散的现象。当光束遇到颗粒阻挡时,一部分光将发生散射现象。散射光的传播方向将与主光荣的传播方向形成一个夹角θ。散射理论和结果证明,散射角θ的大小与颗粒的大小有关,颗粒越大,产生的散射光的θ角就越小;颗粒越小, 产生的散射光的θ角就越大。...
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